رسانندگی الکتریکی ماده
معادله صفحه موجی
تنش برشی
فصل ۱ :
مقدمه
۱-۱ پیشگفتار:
پدیدههای فیزیکی خیلی زیادی درگیر و وابسته با جابجایی طبیعی هستند. میتوان جریان جابجایی آزاد و انتقال حرارت مربوط به آن را در گستره وسیعی از سیستمهای طبیعی و صنعتی مشاهده کرد. جریان آزاد در هوا٬ مبدلهای حرارتی٬ جمعکننده های انرژی خورشیدی٬ تکنولوژی خشککنندهها٬ تکنولوژیهای فراوری غذا٬ خنک کننده های سیستمهای الکترونیکی و خنک کننده های راکتورهای هستهای مثالهایی از جریان جابجایی آزاد میباشند.
تفاوت اساسی جابجایی اجباری و آزاد در آن است که در جابجایی اجباری٬ موتوری که جریان را به حرکت در می آورد خارجی است اما در جابجایی آزاد این موتور درون خود جریان است. اختلاف دمای دیواره- سیال باعث ایجاد چرخه طبیعی و یکنواخت در جابجایی طبیعی می شود بدین صورت که در مجاورت دیواره گرم بستهای از سیال گرم شده و در حین منبسط شدن به سمت بالا حرکت می کند. سپس این بسته در مجاورت سیال سرد خنک شده متراکم گردیده و از طرف دیگر به سمت پایین حرکت می کند تا دوباره به سطح گرم برسد. این چرخه قابلیت انجام کار دارد یعنی اگر پروانهای را وارد جریان کنیم در اثر این جریان به چرخش در می آید. این مساله منشا نیروگاههای بادی است. ولی اگر وسیلهای برای استفاده از کار چرخه وجود نداشته باشد سیال به سرعت در چرخه به حرکت در آمده و کار بالقوه آن در اصطکاک با اجسام ثابت تلف می شود.
هیدرودینامیک مغناطیسی (MHD)1 شاخهای نسبتا جدید ولی مهم از مکانیک سیالات است. از جمله زمینه های مهم آن در صنعت میتوان به نقش کاربردی آن در خنک کردن راکتورهای هستهای با عدد پرانتل کوچک (مانند نقره با پرانتل ۰٫۰۱ و بیسموت با پرانتل ۰٫۰۲۱ ) نام برد ] ۱و۲[. مگنتو هیدرودینامیک مطالعه جریان سیالی است که هادی جریان الکتریکی بوده و همزمان یک میدان مغناطیسی نیز بر آن اعمال شده است به طوری که نیروی مغناطیسی به وجودآمده در جهت جریان یا خلاف آن است.
________________________
۱magneto hydrodynamic
۱-۲ مروری بر کارهای گذشته :
در سال ۱۹۸۹ مولیک و یاﺆ ]۳[ جریان جابجایی آزاد را در امتداد یک صفحه موجی شکل عمودی مطالعه کردند و نشان دادند که عدد ناسلت به صورت متناوب در امتداد صفحه تغییر می کند. طول موج تغییرات ناسلت دو برابر طول موج صفحه بوده و مقدار عدد ناسلت با افزایش لایه مرزی حرارت در پایین دست جریان کاهش مییابد.
در سال ۱۹۹۱ بهاوانی و برگلس ]۴[ با روش تداخلسنج نوری ماخ – زندر مطالعه تجربی بر روی آهنگ انتقال گرمای جابجایی آزاد از روی صفحات سینوسی شکل انجام دادند. آنها پارامترهایی مانند نسبت دامنه به طول موج صفحه و زاویه صفحه را تغییر داده و تاثیر آنها را بر آهنگ انتقال گرما تجزیه و تحلیل کردند و دریافتند هرچه نسبت دامنه به طول موج صفحه افزایش مییابد آهنگ انتقال گرما از روی صفحه کاهش مییابد.
در سال ۲۰۰۱ چمخا و خالد ]۵[ معادله همبسته جرم و انرژی را برای جریان جابجایی آزاد در امتداد یک صفحه مایل تخت به روش تشابهی حل کردند و دریافتند با افزایش شدت مکش میزان عدد ناسلت افزایش و با افزایش شدت مکش عدد ناسلت کاهش مییابد.
در سال ۲۰۰۲ بلکادی و همکاران ]۶[ جریان جابجایی طبیعی درون یک حفره با صفحه موجی شکل مایل را بررسی کردند و نشان دادند با افزایش زاویه صفحه ناسلت متوسط افزایش مییابد.
در سال ۲۰۰۲ وانگ ]۷[ مساله جریان جابجایی ترکیبی را برای جریان غیر نیوتونی روی یک صفحه مایل موجی مورد بررسی قرار دادند . آنها نشان دادند در پرانتلهای بالا اثر موجی شکل صفحه روی ضخامت لایه مرزی سرعت و حرارت کمتر می شود.
در سال ۲۰۰۴ ملاحسین و یاﺆ ]۸[ اثرتولید داخلی گرما و جذب آن را در امتداد یک صفحه موجی شکل عمودی را به روش تشابهی بررسی کردند.
در سال ۲۰۰۵ وانگ]۹[ جریان ترکیبی را روی یک صفحه مایل موجی شکل در حضور میدان مغناطیسی برررسی کردند. آنها به کمک تابع جریان معادلات حاکم را بازنویسی کرده و سپس به روش تفاضل محدود مساله را حل کردند. آنها نشان دادند ضریب اصطکاک و عدد ناسلت با افزایش زاویه زیاد می شود. همچنین هنگامی که عدد پرانتل افزایش مییابد نرخ انتقال حرارت افزایش مییابد ولی ضریب اصطکاک کاهش مییابد.
در سال ۲۰۰۶ یاﺆ]۱۰[ به بررسی انتقال حرارت در امتداد یک صفحه عمودی موجی شکل که تغییرات آن حاصل برایند دو موج سینوسی بود پرداخت . نتایج عددی او نشان میدهد اضافه کردن موج دوم به صفحه باعث می شود پروفیل دما و سرعت در نزدیکی صفحه به شدت تغییر کرده و میزان انتقال حرارت کاهش مییابد. همچنین دریافت نرخ انتقال حرارت به نسبت دامنه و فرکانس موج صفحه بستگی دارد .
در سال ۲۰۰۷ کانداسامی و هاشم ]۱۱[ انتقال حرارت و انتقال جرم را برای جریان جابجایی طبیعی روی صفحه مایل در محیط هیدرومغناطیسی همراه با مکش و دمش به روش تشابهی بررسی کردند. آنها نشان دادند با افزایش قدرت مکش لایه مرزی سرعت و حرارت کاهش مییابد. همچنین با افزایش پارامتر مغناطیسی لایه مرزی سرعت و حرارت افزایش مییابد.
در سال ۲۰۰۷ ملا مامون و انور حسین ]۱۲[ اثر تشعشع در جریان ترکیبی روی صفحه موجی شکل عمودی و به روش تفاضل محدود بررسی کردند و دریافتند عدد ناسلت با افزایش پارامتر تشعشع Rd زیاد می شود. همچنین با افزایش Rd ضخامت لایه مرزی سرعت و گرما ا
فزایش مییابد.
در سال ۲۰۱۰ شرما و سینگ ]۱۳[ جریان جابجایی طبیعی را در امتداد یک صفحه عمودی همدما و در حضور میدان مغناطیسی همراه با رسانندگی الکتریکی متغیر برای سیال با پرانتل خیلی کوچک به روش تشابهی مورد مطالعه قرار دادند. آنها نشان دادند سرعت سیال و نرخ انتقال حرارت با افزایش رسانندگی الکتریکی کاهش مییابد.
در سال ۲۰۱۱ توحید حسین و ریتا موجومدر ]۱۴[ جریان جابجایی طبیعی را روی یک صفحه تخت افقی متخلخل همراه با دمش و مکش به روش تشابهی بررسی کردند. آنها نشان دادند با افزایش قدرت مکش ضخامت لایه مرزی سرعت و حرارت کاهش مییابد . همچنین با افزایش عدد پرانتل ضخامت لایه مرزی سرعت و حرارت کاهش مییابد.
در سال ۲۰۱۱ علیم و همکاران ]۱۵[ رسانش گرمایی سیال در لایه مرزی را برای جریان جابجایی طبیعی روی صفحه موجی عمودی همراه با تولید گرما به روش تفاضل محدود بررسی کردند. آنها دریافتند ضریب اصطکاک و نرخ انتقال حرارت با افزایش تولید گرمای سطح افزایش مییابد. به علاوه با افزایش رسانندگی گرمایی سیال در نزدیکی لبه صفحه ضریب اصطکاک محلی و ناسلت محلی افزایش مییابد اما در پایین دست جریان این نتیجه معکوس می شود.
در سال ۲۰۱۲ رضوی و پورحسین ]۱۶[ به بررسی جریان جابجایی طبیعی روی صفحه موجدار عمودی تکدما با مدل جدید شار به روش حجم محدود پرداختند. آنها نشان دادند با موجدار کردن صفحه عدد ناسلت متوسط کاهش مییابد. همچنین با افزایش نسبت طول موج به دامنه عدد ناسلت متوسط افزایش مییابد.
در سال ۲۰۱۳ کبیر و همکاران ]۱۷[ به برررسی اثر اتلاف ویسکوز در محیط هیدرومغناطیسی برای جریان جابجایی طبیعی روی صفحه عمودی موجدار به روش تشابهی پرداختند. آنها دریافتند با افزایش پارامتر اتلاف ویسکوز لایه مرزی سرعت و حرارت افزایش مییابد. همچنین ضریب اصطکاک محلی و عدد ناسلت محلی با افزایش پارامتر اتلاف ویسکوز کاهش مییابد.
در سال ۲۰۱۳ عبدا… و زقماتی ]۱۸[ به بررسی اثر تشعشع روی صفحه مایل موجی شکل برای جریان جابجایی طبیعی به روش تفاضل محدود پرداختند. آنها نشان دادند با افزایش دامنه نوسان صفحه ضخامت لایه مرزی سرعت و حرارت افزایش یافته و میزان انتقال حرارت کاهش مییابد. همچنین با افزایش زاویه سطح ضخامت لایه مرزی سرعت و حرارت کاهش یافته و میزان انتقال حرارت افزایش مییابد به علاوه با افزایش پارامتر تشعشع Rd ضخامت لایه مرزی حرارت و سرعت کاهش مییابد.
در سال ۲۰۱۳ سیدیکا و همکاران ]۱۹[ اثر تشعشع در جریان جابجایی طبیعی برای سیال با پرانتل خیلی کوچک را روی صفحه موجی شکل عمودی به روش تفاضل محدود مورد بررسی قرار دادند و فهمیدند با افزایش پارامتر تشعشع Rd عدد ناسلت متوسط و ضریب اصطکاک متوسط کاهش مییابد.
در سال ۲۰۱۴ سیدیکا و حسین و ساها ]۲۰[ اثر تشعشع در جریان جابجایی طبیعی برای سیال با پرانتل خیلی کوچک را روی صفحه موجی شکل افقی به روش تفاضل محدود مورد بررسی قرار دادند و فهمیدند نرخ متوسط انتقال حرارت با افزایش دامنه نوسان صفحه کاهش مییابد. همچنین با افزایش پارامتر تشعشع Rd نرخ متوسط انتقال حرارت و ضریب اصطکاک افزایش مییابد.
۱-۳ شرح مساله :
جریان سیال ناشی از جابجایی آزاد بر روی یک صفحه موجی شکل و متخلخل در اینجا مورد تجزیه و تحلیل قرار میگیرد . هندسه مساله در شکل (۱-۱) نمایش داده شده است. صفحه که با محور افقی زاویه میسازد توسط معادله می شود. در این رابطه a دامنه موج٬ L طول صفحه و n فرکانس موج صفحه میباشند. محورهای و به ترتیب در جهت موازی و عمود بر دیواره میباشند. سرعت سیال در جهت و سرعت سیال در جهت میباشد. دیواره در دمای و در مجاورت سیالی با دمای و با عدد پرانتل کوچکتر از واحد ( ) (فلز مایع) قرار دارد. دیواره نفوذپذیر میباشد . حالت مکش زمانی رخ میدهد که مقداری از سیال از لایه مرزی به داخل دیواره کشیده شود. در حالت دمش سیال از دیواره به لایه مرزی تزریق می شود. نیروهای حجمی موثر بر مساله نیروهای گرانشی و مغناطیسی میباشند. اندازه میدان مغناطیسی ثابت وجهت آن عمود بر دیواره و به سمت آن است. همچنین جریان الکتریکی ایجاد شده توسط نیرو محرکه الکتریکی عمود بر صفحه کاغذ و به سمت داخل آن است در نتیجه نیروی مغناطیسی اعمال شده بر سیال طبق قانون دست راست در خلاف جهت جریان است. با تعویض قطبهای اختلاف پتانسیل٬ جهت نیروی مغناطیسی معکوس می شود . نیروی گرانشی نیز به صورت حجمی ودر راستای عمود بر افق است. در نتیجه مولفه نیروی گرانشی در امتداد صفحه برابر با خواهد بود.
B0
شکل ۱-۱ : هندسه مساله مورد بررسی
۱-۴ روش تحقیق :
ابتدا معادلات حاکم را برای صفحه موجی شکل نوشته و سپس جهت سهولت در حل مساله به کمک یک تغییر متغیر مناسب صفحه موجی را به صفحه تخت تبدیل میکنیم. آنگاه طبق روش انتگرالی از معادلات حاکم جدید انتگرال گرفته و جواب انتگرال را به ازای یک پروفیل حدسی مناسب برای سرعت و دما به دست میآوریم و در نهایت دستگاه معادلات حاکم به دست آمده را به روش رانگ کوتا حل کرده و از آنجا ضخامت لایه مرزی سرعت و حرارت٬ تنش برشی و عدد ناسلت را به دست میآوریم.
فصل ۲ :
هیدرودینامیک مغناطیسی
۲-۱ تاریخچهای ازهیدرودینامیک مغناطیسی:
موضوع هیدرودینامیک مغناطیسی بعد از سال ۱۹۳۰ مطرح شد. هارتمن در سال۱۹۳۷ بر روی جریان فلز مذاب در حال عبور از یک مجرا که بر آن میدا
ن مغناطیسی اعمال میشد مطالعاتی انجام داد. او همچنین یک تحقیق ﺗﺌوری و آزمایشگاهی را بر روی فلز جیوه در حضور یک میدان مغناطیسی ثابت انجام داد. هارتمن به عنوان پدر علم هیدرودینامیک مغناطیسی در مبحث فلز مذاب شناخته می شود . جریانهای هارتمن٬ جریان داخل مجراهایی که در آنها یک میدان مغناطیسی وجود دارد را توصیف می کنند. در سال ۱۹۵۰ فیزیک پلاسما به عنوان موضوعی برای فرایندهای گداخت گرمای هستهای کنترل شده در راکتورهای هستهای در مباحث مربوط به هیدرودینامیک مغناطیسی مطرح گردید. در همین سالها نظریه معروف به امواج آلفون اراﺋﻪ شد که ارتباط بین هیدرودینامیک مغناطیسی و علوم نجومی را مطرح میکند.
انگیزههایی که میتوان از آن به عنوان یک عامل محرک برای پیشرفت این تکنولوژی نام برد به اختصار به شرح زیر است:
۱- راکتورهای زاینده: در این راکتورها از سدیم مذاب به عنوان یک سیال خنککننده استفاده می شود و لازم است این سیال پمپ شود که این کار با بهره گرفتن از پمپهای هیدرودینامیک مغناطیسی صورت میپذیرد.